ПЕРЕДАЧА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ЭНЕРГИИ ПО ОПТИЧЕСКИМ КАБЕЛЯМ - Конспект По дисциплине «Направляющие системы электросвязи» Для студентов

Раздел 4

^ ПЕРЕДАЧА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ЭНЕРГИИ ПО ОПТИЧЕСКИМ КАБЕЛЯМ


4.1. Основные сведения o ВОЛС


Волоконно-оптическая линия связи (ВОЛС) - это вид систем передачи, при котором информация передаётся по оптически диэлектрическим волноводам, называемым «оптическое волокно».

Волоконно-оптическая сеть - это информационная сеть, связующими элементами между узлами которой являются волоконно-оптические линии связи.

Передача информации по ВОЛС имеет целый ряд достоинств перед передачей по медному кабелю.

Достоинства ВОЛC:

1. Широкая полоса пропускания обусловлена высокой частой несущей 1014 Гц. Это даёт потенциальную возможность передачи по одному оптическому волокну потока информации в несколько терабит в секунду;

2. Низкий уровень шумов в волоконно-оптическом кабеле позволяет увеличить полосу пропускания путем передачи различно модуляции сигналов c малой избыточностью кода;

3. Высокая помехозащищенность объясняется тем, что волокно изготовлено из диэлектрического материала, оно невосприимчиво к электромагнитным помехам со стороны окружающих медных кабельных систем и электрического оборудования. многоволоконных кабелях также не возникает проблемы перекрестного влияния электромагнитного излучения;

4. Малое затухание светового сигнала в волокне позволяет строить участки линий без ретрансляции протяженностью до 100 километров и более;

5. Малый вес и объем; внешний диаметр оптического кабеля, (1,5 см) в несколько раз меньше медного телефонного кабеля такой же пропускной способностью;

6. Высокая защищенность от несанкционированного доступа обусловлена тем, что ВОК практически не излучает в радиодиапазоне, передаваемую по нему информацию трудно подслушать, не нарушая приемо-передачи. Системы мониторинга (непрерывного контроля) целостности ВОЛС могут мгновенно отключи «взламываемый" канал связи и подать сигнал тревоги;

7. Гальваническая развязка элементов сети - данное пре­имущество оптического волокна заключается в его изолирующем свойстве. Волокно позволяет избежать электрических «земель­ных» петель;

8. Взрыво- u пожаробезопасность - из-за отсутствия искрообразования оптическое волокно повышает безопасность сети на химических, нефтеперерабатывающих предприятиях;

9. Экономичность - волокно изготавливают из кварца, более распространённого, в отличие от меди, материала. При этом ВОК позволяет передавать сигналы на значительно большие расстояния без ретрансляции (уменьшается количество повторителей на протяженных линиях);

10. Длительный срок эксплуатации - срок службы ВОК со­ставляет 25 лет, за это время может смениться несколько поколений стандартов приемо-передающей аппаратуры.

11. Наряду c преимуществами, волоконно-оптические системы имеют ряд недостатков, обусловленных главным образом дороговизной прецизионного монтажного оборудования и надежностью лазерных источников излучения.

Высока стоимость интерфейсного оборудования (оптические приемники и передатчики,

пассивное коммутационное оборудование, оптические соединители и разветвители). Стоимость работ по монтажу, тестированию и поддержке ВОЛС также остаётся высокой.

Несмотря на перечисленные недостатки, преимущества от применения ВОЛС значительны, поэтому дальнейшее развитие технологии ВОЛС в информационных сетях является перспективным.


^ 4.2. Типовая схема системы волоконно-оптической связи, основные компоненты ВОЛС.


По существу ВОЛС состоит из модулей и узлов, которые присутствуют в любой рaдиотехнической системе передачи инфор­мации. Ряд особенностeй оптического диапазона и используемой в нем элементной базы наклaдывает свои ограничения на конст­рукцию отдельных узлов системы или приводит к техническим решениям, отличным от традиционных. Существуют анaлоговые и цифровые волоконно-оптические системы связи. Из-за значи­тельной сложности обеспечения требуемых качественных показателей оптического тракта аналоговые системы не получили ши­рокого распространения и большинство современных ВОЛС предназначены для передачи цифровых сигналов.

Типовая схема системы связи, использующей ВОЛС, показана на рис. 4.1.


Аналоговый сигнал, генерируемый оконечным оборудованием данных (ООД), например, телефоном, терминалом, видеокамерой и т.д, приходит на узел коммутации, гдe аналаго-цифровой пре­образователь - кодер (Код) оцифровывает его в цифровой поток. Цифровой поток используется для модуляции оптического пере­датчика (ОПрд), который передает серию оптических импульсов в оптическое волокно - волоконно-оптический кабель (ВОК). На приемной стороне импульсы света преобразуются обратно в циф­ровой поток при помощи оптического приемника (ОПрм). Декодерная часть коммуникационной системы (Дек) преобразует би­нарный электрический лоток в анaлоговый сигнал ООД. Для ор­ганизации двунаправленного канала связи кодеры и декодеры, a также оптические приемники и передатчики совмещаются в од­ном устройстве.

Оптический передатчик (ОПрд) обеспечивает преобрaзование входного электрического (цифрового или аналогового) сигнaла в выходной световой (цифровой или анaлоговый) сигнaл. Для этой цели используются инфракpасные светоизлучающие диоды LED или лазерные диоды ILD. Эти устройства способны поддерживать модуляцию излучаемого света c мегагерцовыми и даже гигагерцовыми частотами.

Основными параметрами оптическогo передатчика являются: длина волны излучения λ, мкм (микрометров); ширина полосы оптического излучения (для светодиода Δλ=(30...50) нм, для ла­зерного диода Δλ =(0,1...3) нм); достигаемая выходная мощность излучения Ризл ,Вт; быстродействие; сpок службы (время наработки на отказ); стоимость.

Оптический приемник (ОПрм) осуществляет обратное преоб­разование входных оптических импульсов в выходные импульсы электрического тока. B качестве основного элемента оптического приемника используются p-i-n и лавинные фотодиоды. Основны­ми параметрами оптического приемника являются: чувствитель­ность, Вт (минимальная мощность входного сигнала); эквива­лентная мощность шума, Вт; время наработки на отказ.

Если приемная и передающая станции удалены друг от друга на значительное расстояние (несколько сот километров), то мо­жет потребоваться одно или несколько промежуточных регенерационных устройств для усиления ослабевающего в процессе рас­пространения оптического сигнала, а также для восстановления фронтов импульсов. B качестве таких устройств используются повторители и оптические усилители.

Повторитель (Повт) состоит из оптического приемника, электрического усилитeля и оптического передатчика. При пере­даче дискретного сигнала электрическое усиление также можeт сопровождаться восстaновлением фронтoв и длительностей пере­даваемых импульсов. Повторитель, который восстанавливает форму оптического сигнала до первоначaльной, называется регенератором.

Оптический усилитель не осуществляeт оптоэлектронного преобразования, он, используя специaльные активные сpеды и лазеры накачки, непосредственно усиливает проходящий оптиче­ский сигнал, благодаря индуцированному излучению. Усилитель не наделен функцией восстановления скважности, но качество сигнaлов, передаваемых по оптическому волокну, остaется очень высоким вследствие мaлых дисперсии и затухания. Поэтому ретрансляция передаваемых данных простым усилением без пол­ной регeнерации становится весьма эффективной. Оптический усилитeль являeтся более универсальным устройством, поскольку в отличие от регенератора, он не привязан к стандарту передаю­щегося сигнaла или определенной частоте модуляции.

Волоконно-оптический кабель (ВОК). В качестве направляю­щей системы в оптических кабелях используют диэлектрические волноводы или оптические волокна, называемые так из-за мaлых поперечных рaзмеров. Диэлектрические волноводы оптического диапазона нaзывают также световодами. Связь обычно происходит по двум световодам, каждый из которых обеспечивает передачу информации в одном направлении. B принципе, обмен информацией может производиться по одному волокну в двух направлениях в случае применения направленного оптического ответвителя. Такое решение не находит широкого применения на практике из-за существенных потерь энергии в таких элементах и связанного c этим значительного сокращения дальности связи.


^ 4.3. Типы световодов


Простейший световод представляет собой круглый диэлектрикческий стержень, называемый сердцевиной, окруженный диэлектрической оболочкой. Показатель преломления материала сердце­вины n1 = √ε1 , а оболочки n1 = √ε2, где ε1 и ε2 - относительная диэлектрическая проницаемость. Показатель преломле­ния оболочки обычно постоянен, a сердцевины (в общем случае) является функцией поперечной координаты. Эту функцию назы­вают профилем показателя преломления.

Если сердцевина световода имеет постоянное по радиусу зна­чение показателя преломления, то такие световоды называются световоды со ступенчатым профилем показателя преломления (рис. 4.2, a) (есть ступенька n на границе сердцевина-оболочка).

Если показатель преломления от центра к краю изменяется не ступенчато, a плавно, то такие световоды называются световодами c градиентным профелем показателя преломления, или градиентными световодами (рис. 4.2, б).

Наибольшее распространение получили градиентные световоды c параболическим профилем показателя преломления:





Выбор соотношения между показателями преломления определяется в зависимости от назначения и области применения волокна. Кроме того, ступенчатые ОВ могут иметь несколько отражающих оболочек (волокно W-типа), c сердцевиной из материала c показатeлем преломления n1, окруженной двумя оболочками, первая из которых имеет показатель преломления n2, a вторая-n3, причем n1>n 2>n3.

Для передачи электромагнитной энергии по световоду исполь­зуется известное явление полного внутреннего отражения на гра­нице раздeла двух диэлектрических сред. Лучи распространяются в оптически более плотнoй среде, окружённой менее плотной, поэтому необходимо n1>n2. В зависимости от угла ΘКР, который образуют c осью лучи, выходящие из тoчечного источника в цен­тре торса световода (рис. 4.3), имеют место волны излучения, волны оболочки (вытекающие лучи) и сeрдцевины (направляемые лучи).



Если угол падения меньше некоторого критического угла, ко­торый oпределяется соотношением

то луч полностью отражается на границе сердцевина - оболочка и остается внутри сердцевины (луч 3). Этот угол сoответствуeт углу полного внутреннего отражения φп.

Ход лучей в градиентном световоде пoкaзан на рис. 4.2, б. Как видно из рисунка, лучи изгибаются в направлении градиента по­казателя преломлeния (вместо преломления или полного отраже­ния, как в случае волокна со ступенчатым профилем). Таким об­разом, градиентные волoкна ведут себя подобно средам c распре­деленным линзовым эффектом, в которых световой пучок в про­цессе распространения подвергается непрерывной подфокусировке. Это позвoляет уменьшить искажения сигналов, передаваемых по оптическим световодам. C точки зрения геометрической опти­ки в ступенчатом световоде лучи, вошедшие в сердцевину под разными углами Θ (различные частотные составляющие), проходят разные пути, например лучи 1 и 2 на рис. 4.2, a.

B градиентном световоде лучи l и 2 (рис. 4.2, б), вошедшие в сердцевину под разными углами, движутся также по различным траекториям, но луч 1 проходит в области c меньшим показателем преломления n и, соответственно, обладает большей скоростью, a луч 2 проходит в области c большим п и обладаeт меньшей скоро­стью распространения, поэтому к оси волокна они возвращаются одновременно. Изменяя профиль показателя преломления серд­цевины, можно получать требуемые характеристики градиентного волокна.

Режим полного внутреннего отражения зависит от диаграммы направленности источника излучения. Величину ΘКР называют апертурным углом.

Апертурой называется максимaльный угол между оптической осью и световым лучом, падающим на торец многомодового волоконного светoвода, при этом выполняются условия полного внутреннего отражения в сердцевине (луч 3 на рис. 4.3). Величина апертурного угла зависит от абсолютного знaчения показателя преломления сердцевины и разности показателей прeломления сердцевины и оболочки, то есть апертура и предельный угол пол­ного внутреннего отражения имеют определенную функциональ­ную взаимосвязь. Таким образом, световод прoпускает лишь лу­чи, зaключенные в конусе c углом ΘКР, соответствующим φп- углу полного внутреннего отражения. Физически апертура харак­теризует способность световода принимать светoвую энергию.

Наряду c понятием апертура принято использовать также понятие числовая апертура (от англ. Numerical Aperture):

где nо - показатель преломления наружной среды (равен 1, если торец световода граничит c воздухом).

От значения числовой апертуры зависит эффективность ввода излучения лазера или светодиода в световод, потери в микроизгибах, дисперсия импульсов, число распространяющихся мод.

Как видно из рис. 4.3, между предельным углом полного внут­реннего отражения φп и апертурным углом пaдения луча имеется взаимосвязь. Чем больше угол φп тем меньше апертурный угол волокна ΘКР.

Луч в торец световода следует вводить под углом, меньшим апертурного угла волокна ΘКР. До тех пор, пока угол падения луча меньше, чем ΘКР, луч будет испытывать полное внутреннее отра­жение на границе сердцевина - оболочка и передача будет прохо­дить эффективно.

Равенство числовых апертур является одним из необходимых условий достижения малых потерь в разъемных и неразъемных соединителях волоконных световодов.

Следует иметь в виду, что из всей совокупности световых лу­чей в пределаx угла полного внутреннего отражения для данного световода только ограниченное число лучей c дискретными угла­ми может образовывать направляемые волны, которые также на­зывают волноводными модами. Эти лучи характеризуются тем, что после двух последовательных переотражений от границы сердцевина - оболочка волна должна быть в фазе. Если это усло­вие не выполняется, то волны интерферируют так, что они гасят друг друга и исчезают.

Каждая волноводная мода обладает характерной для нее структурой электромагнитного поля, фазовой и групповой скоро­стями (имеет свою критическую частоту и длину волны).

B зависимости от условий распространения световой волны в сердцевине и числа распространяющихся мод оптические волокна делятся на две группы: одномодовые (SMF - Single Моде Fiber, (рис. 4.2, в)) и .многомодовые (MMF- Mufti Моде Fiber).

Многомодовые оптические волокна бывают ступенчатыми и градиентными, a одномодовые оптические волокна могут иметь ступенчатый (стандартное ООВ), W-образный и треугольный (специaльные) профили показателя преломления (рис. 4.4, 4.9).

Число мод в световоде связано c числовой апертурой следую­щими простыми соотношениями:




^ 4.4. Критическая частота и длина волны
волоконного световода


При передаче электромагнитной энергии по волокну основная ее часть распространяется внутри сердцевины, часть же проника­ет в оболочку, где экспоненциально затухает. Степень уменьше­ния напряженности поля определяется волновым числом оболоч­ки g,. При больших значениях волнoвого числа (высокиx часто­тах) поле концентрируется внутри сердцевины. С уменьшением g2 поле перераспределяется в пространстве вне сердцевины и при g2=0 выходит из волокна (излучается). Частота., при которой это происходит, называется частотой отсечки, или критической частотой.

Критическая частота определяется при g2=0 и имеет вид:



Характеристическая частота представляет собой обобщенный параметр, включающий диаметр сердцевины, длину волны и ко­эффициенты преломления сердцевины и оболочки:




Таким образом, каждaя мода имеет характеристическую частоту, которая определяет ее область существования. Тип мод определяется также параметром V = Рmn (n характеризует число изменений поля по периметру световода, a m - по диаметру).

B табл. 4.1 приведены значения V для некоторых типов волн.

Из табл. 4.1 видно, что тoлько одна несимметричная мода НE11 имеет V=0, а следоватeльно, этa волна не имеет критической час­тоты и может распространяться при любой частоте и диаметре сердцевины.

Выбирая параметры световода (λ, d, n1, n2) таким образом, чтoбы следующие высшие моды c более высокими частотами отсечки не могли распространяться, можно получить режим рас­пространения только одной (основной) моды НЕ11.

Таким образом, при 0<
Рабочая частота и диаметр сердцевины световода при одномодовом режиме выбираются из условий




Практически одномодовый режим достигается при примене­нии волокон c d≈λ. Для увеличения d надо стремиться к уменьше­нию разницы между показателями преломления сердцевины и оболочки (n1≈n2).

C увеличением диаметра сердцевины и уменьшением длины волны число мод возрастaет и устанавливается многомодовый режим передачи.

B настоящее время принято при работе на длинах волн λ=(0,8... 1,6) мкм применять световоды c диаметром сердцевины d = (4...10) мкм для одномодовой передачи и для многомодовой передачи волокна c диаметром сердцевины 50 мкм и 62,5 мкм.


^ 4.5. Единицы измерения оптической мощности


При расчете параметров линейно-кабельных сооружений оп­тической линии связи из-за экспоненциальной зависимости мощ­ности сигнaла от расстояния удобно пользоваться логарифмиче­скими единицами, переход к которым позволяет свести основные расчеты мощностей сигнaлов к операциям сложения и вычитания.

B качестве нулевого уровня в техникe оптической связи при­нято значение Ро 1 мВт, которое примерно соответствует макси­мальной мощности излучения типичного полупроводникового лазера и светодиода, a под уровнем мощности, дБм (децибел­милливатт), понимается величина



Таким образом, мощность оптического сигнала 1 мВт соответ­ствует уровню 0 дБм, и т.д. При передаче сигнала по волоконно­оптической линии часть мощности теряется в оптическом волок­не, количественно потери мощности характеризуются важнейшим параметром световода - затуханием. Затухание определяет даль­ность передачи по оптическому кабелю и его эффективность.

^ 4.6. Затyхание сигнала в волоконных световодах


Затухание световодных трактов волоконно-оптических кабелей характеризуется собстаеины.ии потерями в волоконных све­товодах (асоб) и дополнительными потерями, обусловленными деформацией и изгибами световодов при наложении покрытий и защитной оболочки при изготовлении кабеля (адоп).

Собственные потери волоконных световодов состоят в первую очередь из потерь поглощения ап и потeрь рассеяния аР.



Потeри на поглощение существенно зависят от чистоты материaла и при наличии посторонних примесей (апр) могут быть зна­чительными.

Затухание в результате поглощения ап дБ/км, связано c поте­рями на диэлектрическую поляризацию, линейно растет c часто­той, существенно зависит от свойств материaла световода (tg δ) и определяется по формуле




Таким образом, частотная зависимость затухания в результате по­глощения имеет линейный характер при постоянных значениях n.

Рассеяние обусловлено неоднородностями материала волоконного световода, размеры которых меньше длины волны, и те­пловой флуктуацией показателя преломления. Потери на рассеяние, дБ/км, рассчитывают по формуле



Такое рассеяние называется рэлеевским, она растет c частотой пропорционально f4.


Потери на рэлеевское рассеяние определяют нижний предел потерь, присущих волоконным световодам.

Следует отметить принципиальную разницу между характери­стиками затухания симметричных (Е01 и Н01) и смешанном (НЕ11) волн. Симметричные имеют критическую частоту fкр, a смешан­ные ее не имеют.


Потeри апр возникают за счет посторонних примесей, таких как гидроксильные группы, наличие ионов постoронних металлов и других включений. Резонансное возбуждение атомов и молекул примесей приводит к рeзкому возрастанию потерь на определен­ных длинах волн.

Одномодовые световоды, из-за меньших размеров световеду­щей сердцевины, позволяют, добиться лучшей степени очистки материала и за счет этого имеют меньшее затухание, чем многомодовые.

Дополнительные потери (кабельные) обусловлены скруткой, деформациями и изгибами волокон, a также потерями в процессе инсталляции кабеля. Потери на изгибах световодов возникают из­за изменения угла падения световой волны на границу раздела сердцевина-оболочка. Для части лучей угол падения становится меньше угла отражения, в результате в месте изгиба появляется большое количество излучаемых и вытекающих мод, вызываю­щих рост потeрь. Для уменьшения потерь из-за изгибов рекомен­дуется не допускать малых радиусов изгиба кабeля (рис. 4.5).



Минимальные потери во время прокладки и эксплуатации достигаются при радиусах изгиба кабеля не менее 10-20 его внешних диаметров. При соблюдении ТУ на прокладку кабеля дополнительные потери составляют не больше 20% от полного затухания.


^ 4.7. Окна прозрачности


Связь по волоконно-оптическим кабелям эффективна не на всех длинах волн, a только в определенных участках спектра, где достигаются минимальные потери. Области минимальных потерь получили нaзвание окон прозрачности (рис. 4.6).



Для кварцевых световодов практический интерес представляют три окна прозрачности, перечисленные в табл. 4.2. Характеристики полупроводниковых излучателей и фотоприемников оптимизированы для работы в этик окнах.



Из табл. 4.2 видно, что переход из первого во второе окно про­зрачности дает существенный выигрыш по величине затухания, тогда как работа в третьем окне большого выигрыша в величине потерь не приносит. C другой стороны, по мере увеличения рабо­чей длины волны начинает быстро расти стоимость активных оптоэлектронных компонентов. Исходя из этих двух обстоятельств, в технике локальных сетей, где из-за сравнительно малой протя­женности кабельных трасс стоимость оконечной аппаратуры от­носительно велика, в подавляющем большинстве случаев исполь­зуют первое и второе окна прозрачности. Линии дальней связи, стоимость которых определяется в первую очередь длиной участ­ка регенерации, работают в основном во втором и третьем окнах прозрачности, где кроме низкого затухания достигается также малая величина дисперсии.


4.8. Диспепсия и пропускная способность световодов


Наряду c затуханием a важнейшим параметром волоконно­оптических систем пеpедачи является пoлоса частот ΔF, пропус­каемая световодом. Она определяет объeм инфoрмации, который можно передавать по оптическому кабелю (ОК). Ограничение ΔF применительно к цифровым системам передачи обусловлено тем, что импульс на приеме приходит размытым, искаженным вслед­ствие различия скоростей распространения в световоде отдель­ных его частотных составляющих. Данное явление носит название дисперсии.

Дисперсия (уширение импульсов) - рассеяние во времени спектрaльных или модовых составляющих оптического сигнaла. Импульсный сигнал на вход приемного устройства приходит тем искаженнее, чем длиннее линия. Диспеpсия приводит к появле­нию межсимвольных помех и ограничению пpопускной способ­ности кабеля. Чем меньше дисперсия, тем больший поток инфор­мации можно передать по волокну.

Дисперсионные искажения имеют характер фазовых искаже­ний сигнала и обусловлены рaзличием времени распространения различных мод в световоде и нaличием частотной зависимости показателя преломления.

Уширение импульса возникает также при прохождении импульса, через соединители, модуляторы, демодуляторы и другие устройства.

Дисперсия имеет размерность времени и опредeляется как квадратичная разность длитeльностей импульса на выходе и вхо­де кабеля длиной 1. Величина дисперсии может быть рассчитана по фоpмуле

Дисперсия в общем случае опредeляется тремя основными факторами: различием скoростeй распространения направляемых мод; направляющими свойствами оптического волокна и свойствами материала, из которого оно изготовлено. В связи c этим ос­новными причинами возникновения дисперсии являются, c одной стороны, большое число мод в световоде (межмодовая или модо­вая дисперсия),а c другой стороны - некогерентность источников излучения, реально работающих в спектре длин волн Δλ (хрома­тическая дисперсия).

Межмодовая дисперсия. B многомодовых оптических волок­нах основной вклад в уширение импульса вносит межмодовая дисперсия. Процесс возникновения межмодовой дисперсии сле­дует отдельно рассматривать в ступенчатом и градиентном во­локне из-за зависимости скорости распространения всех лучей от показателя преломления (υ=с/n1).




где lc - длина связи мод (длина ОВ, после прохождения которой в результaте взаимного преобразования мод на нерегулярностях соотношение между мощностями мод становится практически постоянным).


Длина связи мод для ступенчатого оптического волокна со­ставляет 5...7 км.



Длина связи мод грaдиентного световода 10...15 км. Изменение закона дисперсии c линейного на квадратичный связано c неоднородностями в волокне, которые приводят к взаимодействию между модами и перераспределению энергии внутренних.

Моровая дисперсия градиентных ОВ, как пpавило, на порядок ниже, чем y ступенчатых волокон (рис. 4.7).

­


Полоса пропускания измеряется в МГц•км. Физический смысл параметра - это максимaльная частота передаваeмого сигнaла при длине линии 1 км. Если дисперсия растет c увеличением длины линии, то полоса пропускания зависит от расстояния обратно пропорционaльно.

Хроматическая (частотная) дисперсия. Хpоматическая дисперсия состоит из материaльной и волноводной составляющих и имеет место при распpостранении как в одномодовом, так и в многомодовом волокне. Данная дисперсия вызвана нaличием спектра частот у источника излучения, определяется его характе­ром диаграммы направленности и некогерентностью.

Материальная дисперсия объясняется тем, что коэффициент преломления стeкла изменяется c длиной волны n=f(λ).

Практически любой источник генерирует нe на одной длине волны, a в определенном спектрaльном диапaзоне Δλ.

B результате различные спектрaльные составляющие сигнaла имеют различную скорость распространения, что приводит к рaзличной зaдержке на выходе волокна. У лaзерных источников спектр узкий, поэтому данная дисперсия незначительна.

B выражение для материальной дисперсии входит дифферен­циальная зависимость показателя преломления от длины вoлны:



C увеличением длины волны значение материальной дисперсии уменьшается, зaтем проходит через ноль и приобретaет отрицательное значение.

Волноводная (внутримодовая) дисперсия обусловлена процес­сами внутри моды. Она характеризует зависимость коэффициента распространения моды от длины волны

Удельная хроматическая дисперсия является алгебраической суммой удельных материальной и волноводной дисперсий:



Т.к. материальная дисперсия может быть как положительной, так и отрицательной, на определенной длине волны происходит взаимная компенсация материальной и волноводной дисперсий, результирующая дисперсия обращается в ноль. Длина волны, на которой это происходит, называется длиной волны нулевой дис­персии. Для ступенчатого одномодового волокна длина волны нулевой дисперсии 1310 нм.

Хроматическая дисперсия связана c удельной хроматической дисперсией соотношением



Профильная дисперсия. Данный вид дисперсии проявляется в реальных ОВ, которые могут быть регулярными (с регулярной, геликоидальной скруткой), нерегулярными (с нерегулярным из­менением границы раздела профиля показателя преломления), неоднородными (наличие инородных частиц).

K причинам появления данной дисперсии относятся:

- поперечные и продольные флуктуации геометрических размеров и формы волокна (эллиптичность поперечного сечения и т.п.);

- изменения границы профиля показатeля преломления;

- осевые и внеосевые провалы профиля показателя прелом­ления, вызванные особенностями технологии изготовления ОВ.

Величина уширения импульсов из-за профильной дисперсии в ООВ находится из выражения:

Поляризационная модовая дисперсия. Поляризационная моровая дисперсия т возникает вследствие различной скорости распространения двух взаимно перпендикулярных поляризацион­ных состaвляющих моды (рис. 4.8). Главной причиной возникно­вения поляризационной моровой дисперсии является нециркулярность (овальность) профиля сердцевины одномодового волок­на, возникающая в процессе изготoвления или эксплуатации во­локна. При изготовлении волокна только строгий контроль позволяeт достичь низких значений этoго параметра.

Коэффициент удельной дисперсии T нормируется в расчете на 1 км и имеет размерность (пс/√км), а τпмд растет c ростом расстояния по закону:



Из-за небольшой величины τпмд может проявляться исключитeльно в одномодовом волокне, причем когда используется пере­дача широкополосного сигнaла (полоса пропускания 2,4 Гбит/c и выше) c очень узкой спектральной полосой излучения 0,1 нм и меньшe. B этом случае хроматическая дисперсия становится сравнимой c поляризационной модовой дисперсией.

B одномодовом волокне в действительности может распространяться не одна мода, a две фундаментальные моды - две пер­пендикулярные поляризации исходном сигнала. B идеальном волокне, в котором отсутствуют неоднородности по геометрии, две моды распространялись бы c одной и той же скоростью (рис. 4.8). Однако на практике волокна имеют не идеaльную гео­метрию, что приводит к различной скорости распространения двух поляризационных составляющих мод.



Механизм расширения импульсов зa счет поляризационной модовой дисперсии покaзан на рис. 4.9.



Избыточный уровень τпмд прoявляясь вместе c поляризацион­ной зависимостью потeрь, может приводить к временным колеба­ниям амплитуды анaлогового видеосигнала. B результатe ухуд­шается качество изoбpажения или появляются диагональные по­лосы на телевизионном экране. При передаче цифрового сигнала высокой полосы (>2,4 Гбит/c) из-зa наличия τпмд может возрастaть битовая скорость появления ошибок.

Таким образом, результирующее значение дисперсии в одномодовом оптическом волокне определяется выражением

C точки зрения дисперсии, существующие одномодовые во­локна, которые широко используются в сетях связи сегодня, раз­биваются на три основных типа: волокна c несмещенной диспер­сией SF (стандартные волокна со ступенчатым профилем, рис. 4.10, а), волокна со смещенной дисперсией DSF (рис. 4.10, 6) и волокна c ненулевой смещенной дисперсией NZDSF. Все три типа волокон очень близки по затуханию в окнах одномодовой передачи 1310 и 1550 нм, но отличаются характеристиками хроматической дисперсии.

Поскольку дисперсия влияет на максимальную допустимую длину безретрансляционных участков, то на первый взгляд, есте­ственно, возникает желание выбрать волокно c наименьшим воз­можным значением дисперсии применитeльно к конкретной зада­че, к конкретной длине волны. Это справедливо для случая пере­дачи одной длины волны - одноканальной передачи. Многока­нальное волновое мультиплексирование (WDM) в окне 1550 нм диктует иной рационализм.

Исследования показывают, что, когда длина волны нулевой дисперсии попадает в зону мультиплексного сигнала, начинают проявляться нежелательные интерференционные эффeкты, при­ водящие к более быстрой деградации сигнала. Поэтому необходимо представлять себе преимущества и недостатки каждого во­локна в аспекте перехода традиционных сетей к полностью оптическим сетям.



Сравнивая дисперсионные характеристики различных световодов, можно отметить, что лучшими данными обладают одноморовые световоды. Хорошие данные также y градиентных световодов c параболическим изменением показателя преломления.. Наиболее сильно проявляется дисперсия y многомодовых ступен­чатых световодов.

Явление дисперсии приводит как к ограничению пропускной способности кабелей, так и к снижению дальности передачи по ним, так как чем длиннее линия, тем больше проявляется диспер­сия и больше уширение импульса. Таким образом, полоса частот ΔF и дальность передачи l взаимосвязаны. Соотношение между ними выражается формулой



Пропускная способность и дальность передачи по ОК ограни­чиваются не только дисперсией, но и затуханием световодов. B многомодовых световодах ограничивающим фактором является дисперсия, a в градиентных и одномодовых световодах c хоро­шими дисперсионными характеристиками дальность связи может лимитироваться затуханием световодного тракта.


4.9. Опредeление длины регенерацнонных участков
волоконно-оптических систем передачи


Пo мере распространения оптического сигнала по линии про­исходят снижение уровня мощности и увеличение дисперсии его составляющиx во времени. Определение длины регенерационного участка ВОЛС производится на основе заданных качества связи и

пропускной способности линии после тoго, как выбрана типовая система передачи и оптический кабель. Качество связи в цифро­вых системах передачи в первом приближении определяется уровнем флуктуационных шумов на выходе приемника и межсимвольной интeрференцией, т. e. перекрытием импульсов при их уширении. C ростом длины линии уширение импульсов, характе­ризуемое величиной τрез.lру , увеличивается и вероятность ошибки возрастает. Таким образом, длина регенерационного участка lру ограничивается либо ослаблением, либо уширением импульса в линии.

При заданном типе кабеля (заданном волокне) достижимая скорость передачи (число каналов) обратно пропорциональна длине участка регeнерации.

Расчетное соотношение можно получить, если потребовать превышения мощности полезного сигнала на входе фотоприемника заданной минимально допустимой мощности Рпр.min при ко­торой обеспечиваeтся необходимая достоверность передачи сиг­нaла.




Величина П= Ризл –авх – авых - Рпр.min - энергетический по­тенциал аппаратуры, который определяется типом выбранного источника излучения и фотоприёмника.

Из (4.29) можно определить длину регенерационного участка, км, определяемого затуханием линии:

Потери в лучших образцах неразъемных соединений ОК лежат в пределах 0,1...0,3 дБ, a в разъемных соединениях составляют 1...2 дБ. Потери при выводe света из волокна на детектор обычно равны 2...3 дБ, a при вводе света в волокно 14...18 дБ - для светодиодов и 5...10 дБ - для лазерного диода.

На длину регенерационного участка накладывают ограниче­ния дисперсионные характеристики волокна.

C учетом дисперсии оптического волокна длина регенераци­онного участка сoставит:





Таким образок, длина регенерационного участка, рассчитан­ная по формуле (4.31), должна удовлетворять требованию



B результате расчета и уточнения длин регенерационых участков по секциям между обслуживаемыми регенерационными пунктами (ОРП) определяется число необслуживаемых регенерационных пунктом (НРП) по формуле




Как правило, при. применении одномодового оптического волокна на линиях связи установки регенерационных пунктов не требуется.



7883007469585915.html
7883132033848957.html
7883340610241163.html
7883420028801923.html
7883514122168811.html